ტალღა: განსხვავება გადახედვებს შორის
[შეუმოწმებელი ვერსია] | [შეუმოწმებელი ვერსია] |
შიგთავსი ამოიშალა შიგთავსი დაემატა
ხაზი 241:
{{მთავარი|ფაზური სიჩქარე|ჯგუფური სიჩქარე}}
არსებობს ორი ტიპის სიჩქარე, რომელიც ტალღის გავრცელებასთან ასოცირდება - [[ფაზური სჩქარე]] და [[ჯგუფური სიჩქარე]].
ტელღის ყველაზე მარტივი ტიპი, [[ბრტყელი ტალღა]], ასე ჩაიწერება:
:<math> \psi (x, \ t) = A e^{i \left( kx - \omega t \right)} \ , </math>
თუ ექსპონენტის არგუმენტს ასე გადავწერთ, (''kx −ωt'') = (2π/λ)(''x − vt''), ცხადი გახდება, რომ ეს განტოლება აღწერს λ = 2π/k ტალღის სიგრძის შეშფოთების გავრცელებას ''x''-ღერძის გასწვრივ მუდმივი ''ფაზური სიჩქარით'' ''v''<sub>p</sub>:<ref name= Messiah>
{{cite book
| author = Albert Messiah
ხაზი 261:
:<math> v_p = \frac { \omega }{ k } \ . </math>
ახლა განვიხილოთ ლოკალიზებული ტალღური პაკეტის გავრცელება, რომელიც მაგალითად მოიცემა ასეთი განტოლებით:
:<math> \psi (x, \ t) = \int_{-\infty} ^{\infty}\ dk_1 \ A(k_1)\ e^{i\left(k_1x - \omega t \right)} \ , </math>
:<math> A = A_o (k_1) e^ {i \alpha (k_1)} \ , </math>
|